早期的黑體輻射源，結構簡單，腔體材料多應用碳硅化物、陶瓷或石墨，采用恒溫油槽或非均勻布置的加熱絲來取得均勻溫場，為取得較好的黑體輻射特性，開口孔徑都比較小。比較典型的有1960年由Bed-ford設計的工作于200℃的黑體爐，恒溫油均溫，光闌朝下，探測器可見內表面溫差小于0.01℃，εn=0.998±0.001;1966年，由Clark和Moore設計的工作于1100～1325℃的黑體爐，加熱絲非均勻布置，空腔內表面覆蓋鎳氧化層（Ni2O3）。

 

　　黑體輻射定律：

　　黑體是一種理想化的輻射體，它吸收所有波長的輻射能量，沒有能量的反射和透過，其表面的發射率為1。應該指出，自然界中并不存在真正的黑體，但是為了弄清和獲得紅外輻射分布規律，在理論研究中必須選擇合適的模型，這就是普朗克提出的體腔輻射的量子化振子模型，從而導出了普朗克黑體輻射的定律，即以波長表示的黑體光譜輻射度，這是一切紅外輻射理論的出發點，故稱黑體輻射定律。

　　

　　物體發射率即黑體輻射對輻射測溫的影響：

　　自然界中存在的實際物體，幾乎都不是黑體。所有實際物體的輻射量除依賴于輻射波長及物體的溫度之外，還與構成物體的材料種類、制備方法、熱過程以及表面狀態和環境條件等因素有關。因此，為使黑體輻射定律適用于所有實際物體，必須引入一個與材料性質及表面狀態有關的比例系數，即發射率。該系數表示實際物體的熱輻射與黑體輻射的接近程度，其值在零和小于1的數值之間。根據輻射定律，只要知道了材料的發射率，就知道了任何物體的紅外輻射特性。

　　

　　影響發射率的主要因素在：

　　材料種類、表面粗糙度、理化結構和材料厚度等。